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Fluidicam與機械流變數據的流變模型擬合
介紹
復雜流體，是由無數個微小的微觀體系共同組成的一個宏觀體系。在液體流動過程中，可能存在的復雜流體的流場，導致非牛頓的行為。例如，聚合物溶液在剪切流中，溶解的聚合物分子的拉伸誘導了的流體粘度的減少（和高剪切速率下的剪切變稀行為）。因此，樣品在不同的流速下具有不同的響應特性，所以研究人員需要完整的流變曲線的來反映樣品粘度隨所施加的剪切速率的變化行為，這些特殊行為決定著材料的加工性能和使用性能。普通的機械流變儀由于高速剪切產生湍流限制了流變性的測量，微流控可視流變儀突破了原有的測試理論，將流變測試變得更加簡單和精確。本應用將機械流變數據和Fluidicam微流控可視流變儀的測試數據對比結合，并進行了流變模型擬合。
樣品
溶液由3%乳清蛋白分離物(Pronativa 95 from Lactalis France)和0.4%黃原膠(Ketrola AP from Kelco)混合而成。
儀器
溶液在低剪切速率(0.1-1000s-1)下的流變特性是通過機械流變儀(AR1000 TA儀器)進行的，采用錐板幾何形狀(直徑40毫米，錐角4°)。在AR1000流變儀可用的最大剪切速率下，黃原膠溶液尚未達到第二個牛頓平臺。故采用FLUIDICAM微流控可視流變儀測量高剪切速率域[103-105]s-1的流變特性 (FLUIDICAM RHEO, Formulaction Toulouse, FRANCE)，兩組數據均繪制在Fig.1中，擬合參數如表1所示。
結果
Carreau-Yasuda方程
為了表達溶液的粘性流動響應，需要定義一些參數，本文應用Carreau-Yasuda流變方程進行擬合，擬合結果如下：
μ1是牛頓平臺區粘度（零剪切粘度）；μ2是第二牛頓平臺區粘度（剪切速率非常大時聚合物剪切變稀達到的另一個平衡粘度）；a為控制從零剪切牛頓平臺到剪切變稀指數區域的粘度轉變速度的常數（a＜1時，轉變區域擴大）；λ時松弛時間（指材料受力變形，外力解除后恢復正常狀態所需的時間），m為流型指數（m越小，非牛頓流體越顯著；m=1，流體呈牛頓行為）。
參考文獻
J. Sepulveda, A. Montillet, D. Della Valle, C. Loisel, A. Riaublanc, Deformation of gas-liquid interfaces in a non-Newtonian fluid at high throughputs inside a microfluidic device and effect of an expansion on bubble breakup mechanisms, Chemical Engineering Science (2019)