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NOVOTECHNIK 傳感器SP2801A502 

NOVOTECHNIK 傳感器SP2801A502 

NOVOTECHNIK位移傳感電磁尺TX20025 

NOVOTECHNIK位移傳感電磁尺TX20025 

#諾冠傳感器一級代理IP65 
型號列舉：SP2801A502 SP2821A502 SP2831A502 SP2841A502 SP2801S0002 SP2841S0002
IP6000 工業級電位計 線性度0.075% 重復性優于0.007° IP65
型號列舉：IP6501A502
IPE6000工業級電位計 電流輸出 輸出電流 0-20mA或4-20mA線性度優于0.1%（345°）或0.3%（90°）重復性優于0.007° IP65
型號列舉：IPE6501S0055（345°） IPE6501S0056（90°）
IPS6000工業級電位計 線性度優于0.1% 高能量 IP65
型號列舉：IPS6501A502
AW AWS 系列編碼器 用于角度編碼，內置電子線路保證整個360°范圍具有連續電壓輸出。 防護等級 IP65
型號列舉：AW360 ZE-10 AW360 ZE-11 AWS360 ZE-10
IGP GP 齒輪傳動角位移傳感器 無側隙減速齒輪，可測定3圈，5圈或10圈角位移。堅固耐用。線性度優于0.1% 防護等級IP65
型號列舉：IGP10P6501A502 IGP5P6501A502 IGP3P6501A502 GP10P6501A502 GP5P6501A502 GP3P6501A502 
極其穩定的低成本分壓式傳感器 易于安裝，適于高溫震動環境，被大量用于 F1 賽車
電器測量角度：100°u8230X340° 線性精度：±0.6…±0.2% 運行速度：120min-1
運行壽命：50,000,000 次 防護等級：IP40,IP54，IP65 訂購型號： SP2801A502 ,<=308° ，6mm軸頸，
IP54 SP2821A502,<=308°，插按式。 SP2831A502,<=308°，6mm軸頸，
IP65 SP2841A502,<=308°，插按式，IP65 SP2801S0002 SP2821S0002 SP2831S0002 SP2841S0002
SP2841S0065 SP2841S0067
NOVOtechnik IP6000高精度電位器式角度傳感器
IP6500系列高精度角度傳感器，適用于各種惡劣的工況應用，可選電流輸出方式。線性優異- 標準型±0.075%, 特殊要求±0.025%  
壽命長-運轉次數達100X106
重復性高達0.007° 機械連續旋轉 保護等級IP65
該傳感器特別適用于惡劣的工作環境下各種的工業應用。鑄造機殼為防水型，結構堅固。
轉動軸加密封油, 接頭和插座的保護等級為IP65。此設備的可靠性高，壽命長，線性優異，分辨率高，能高速運轉，耐腐蝕,

NOVOtechnik主要系列有：

非接觸式直線位移傳感器系列如下：

TLM系列 TMI系列 TLM/TMI/TIM磁塊、磁環輔件 FTI10系列 F200G系列

接觸式直線位移傳感器系列如下：

LWH系列 TLH系列 LWG系列 L系列   TEX系列 PTP系列 T/TS系列 TR/TRS系列

位移傳感器常用主要型號：LWH 75 LWH 100 LWH 130LWH 150 LWH 175 LWH200 LWH 225 LWH 250 LWH 300 LWH 325 LWH 360 LWH 375 LWH 400LWH 425 LWH450 LWH 500 LWH 550 LWH600 LWH 750 LWH 900

TLH100 TLH130 TLH150TLH100 TLH175 TLH200 TLH225 TLH275 TLH300 TLH325 TLH360 TLH400 TLH425TLH450 TLH500 TLH525 TLH600 TLH650 TLH750 TLH800 TLH900 TLH950 TLH1000 TLH1100TLH1250 TLH1350 TLH1500 TLH1600 TLH1750TLH2000 TLH2250 TLH2500 TLH2750 TLH3000 TLH3500 TLH4000

其它系列位移傳感器主要型號有：TLM0800- 001-111- 101 TMI 0450 -004-002-111-102 TIM0500-301-851-201 FTI10.1.50.4.K1 F210G LWG750 L450 TEX0250-411-002-202 PTP0125-311-002-001 T75 TS150 TR25 TRS100

信號轉換器有：MUW200-1 MUW250-0 MUP100-1 MUP150-6 MUP400-01 MUP400-11 MUK350-1 MUK350-0 MUK350-4 MUK350-6 

信號讀數器有：MAP330-1-VC-A1 MAP332-2-PC-A4 MAP340-8-PO-A1 MAP342-2-IC-A4 MAP334-1-PC-A1 MAP344-8-IV-A4 MAP4010-000-001

型號匯總：
　　TR10 、TR25、 TR50 、TR75 、TR100
　　TRS25、 TRS50 、TRS75、 TRS100
　　TR 10 023260
　　TR 25 023261
　　TRS 25 023271
　　TR 50 023262
　　TRS 50 023272
　　TR 75 023263
　　TRS 75 023273
　　TR 100 023264
　　TRS 100 023274
　　EEM 33-70
　　EEM 33-71
　　EEM 33-72
　　T25 023202
　　TS 25 023232
　　T50 023203
　　TS 50 023233
　　T75 023204
　　TS 75 023234
　　T100 023205
　　TS 100 023235
　　T150 023206
　　TS 150 023236
　　LWG Series
　　LWG 75 026103
　　LWG 100 026104
　　LWG 150 026106
　　LWG 225 026109
　　LWG 300 026112
　　LWG 360 026114
　　LWG 450 026118
　　LWG 500 026120
　　LWG 600 026124
　　LWG 750 026130
LWH 75 024303
　　LWH 100 024304
　　LWH 130 024305
　　LWH 150 024306
　　LWH 225 024309
　　LWH 300 024312
　　LWH 360 024314
　　LWH 450 024318
　　LWH 500 024320
　　LWH 600 024324
　　LWH 750 024330
　　LWH 900 024336
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　TLH 100 025304
　　TLH 130 025305
　　TLH 150 025306
　　TLH 225 025309
　　TLH 300 025312
　　TLH 360 025314
　　TLH 450 025318
　　TLH 500 025320
　　TLH 600 025324
　　TLH 750 025330
　　TLH 900 025336
　　TLH 1000 025340
　　TLH 1250 025350
　　TLH 1500 025360
　　TLH 1750 025370
　　TLH 2000 025380
　　TLH 2250 025381
　　TLH 2500 025383
　　TLH 2750 025384
　　TLH 3000 025385

德國NOVOTECHNIK位移傳感電磁尺TX20025 TX20050 TX20075 TX20100 TX20150 TX20200 TX20250 TX20300
　　TEX0010 TEX0025 TEX0050 TEX0075 TEX0100 TEX0125* TEX0150 TEX0175* TEX0200 TEX0250 TEX0300
　　Z-TLM-P01   Z-TLM-P04  Z-TLM-P05  Z-TMI-P02  Z-TMI-P14  Z-TMI-P10   Z-TMI-P11
　　Z-TMI-P02, Art.No. 005652;
　　Z-TMI-P14, Art.No. 005657
　　EEM 33-84,  EEM 33-85  EEM 33-86
　　EEM 33-87, IP67,
　　EEM 33-87, IP67,
　　Art.No. 005630    ESD EN 61000-4-2
　　Art.No. 005630
　　EEM33-86, EEM33-87
　　EEM 33-88, IP67,
　　Art.No. 005633;
　　Z-TMI-P02, Art.No. 005652,
　　Z-TMI-P14, Art.No. 005657
　　FTI 10.1.50.4.K1
　　FTI 10.1.67.4.K1
　　FTI 10.1.50.0.K1
　　FTI 10.1.67.0.K1
　　FTI 10.2.50.4.K1
　　FTI 10.2.67.4.K1
　　FTI 10.2.50.0.K1
　　FTI 10.2.67.0.K1
　　FTI 10.4.50.4.K1
　　FTI 10.4.67.4.K1
　　FTI 10.4.50.0.K1
P4501 A102 006201
　　P4501 A202 006202
　　P4501 A502 006203
　　Type Art. no.
　　P2501 A102 003201
　　P2501 A202 003202
　　P2501 A502 003203
　　Type Art. no.
　　P2201 A502 002003
　　Order Designations
　　Type Art. no.
　　SPK2501 A5033 038001
　　SPK2501 A1812 038002
　　Cable set ZK1-500 059013
　　專業銷售德國NOVOTECHNIK傳感器
SP2836 308 000 101
　　SP2836 100 002 101
　　SP2836 130 050 101
　　SP2836 345 065 101
　　SP2846 308 000 101
　　SP2846 100 002 101
　　SP2846 130 050 101
　　SP2846 345 065 101
　　SP2890 s 0002
　　SP2890 s 0050
　　SP2890 s 0065
　　Art. no.
　　019531
　　019532
　　not released
　　019533
　　019550
　　019551
　　019556
　　019560
　　Type Art.no.
　　SP5001 120 001 001 018500
　　SP5001 105 002 001 018501
　　SP5001 120 001 002 018502
Order designations
　　Type Art. no.
　　IP6501 A502 010001
　　Additional models available
　　IP6501 G252 001004
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　IPE6501 S0055 for 345° 001040
　　IPE6501 S0056 for 90° 001041
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　IPS6501 A502 010061
　　Additional models available
　　IPS6501 G252 010066
　　IPS6501 W302 010067
　　? Lever arm 165 x 20 mm,
　　Z-IPX-01, Art.No. 056501
　　? Lever arm 185 x 20 mm,
　　Z-IPX-11, Art.No. 056502
　　? Disc ? 70 mm
　　Z-IPX-21, Art.No. 056503
　　? Mounting plate
Type Art. no.
　　AW360 ZE-10 011021
　　AW360 ZE-11 011022
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　AWS360 ZE-10 011061
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　ML6 5K0 125 MB 82595
　　ML10 5K0 125 MB 82442
　　ML25 10K0 125 MB 82445
　　ML50 10K0 125 MB 82447
　　ML100 10K0 125 MB 82449
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　PD2310 1K0 5A127 MB 76924
　　PD2310 5K0 5A127 MB 76927
　　PD2310 10K0 5A127 MB 76928
　　PD2310 1K0 5A127 UK 76936
　　PD2310 5K0 5A127 UK 76939
　　PD2310 10K0 5A127 UK 76940
　　PD2310 1K0 5A127 FK 76948
　　PD2310 5K0 5A127 FK 76951
　　PD2310 10K0 5A127 FK 76916
IGP10 P6501 A502 009123 Reduction 10:1
　　IGP5 P6501 A502 009122 Reduction 5:1
　　IGP3 P6501 A502 009121 Reduction 3:1
　　Order designations
　　Type Art. no. Ratio
　　GP10 P6501 A502 009113 Reduction 10:1
　　GP5 P6501 A502 009112 Reduction 5:1
　　GP3 P6501 A502 009111 Reduction 3:1
　　Type Art. no.
　　GL60 5K0 M150 82347
　　GL100 5K0 M150 82026
　　GL200 5K0 M150 82028
　　Type Art. no.
　　GL60 10K0 M354 70011
　　GL100 10K0 M340 82027
　　GL200 10K0 M340 82029
　　GL300 20K0 M340 82031
　　Order designations
　　Type Art. no.
　　WAL300 5K0 1A 82920
　　WAL305 5K0 1A 82871
　　Order designations
　　Type Art .no.
　　PC90 1K0 3A 047000
　　PC90 5K0 3A 047004
　　PC90 10K0 3A 047006
　　PC90 50K0 3A 047008
　　PC90 100K0 3A 047010

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。

電子質量中起源于電磁場的部分。它的數值可以從勻速運動電子的電磁場動量或依據，質能關系式從靜止電子的靜電場能量作出估計。在電子論的發展初期，曾假定電子的電磁質量等于在實驗中測定的質量。并由此算出他的半徑，這半徑稱為電子的經典半徑。

當物體具有電場或具有磁場時，對此物體進行電屏蔽或磁屏蔽，用天平稱量，全部裝置(包括屏蔽體)，稱量出的數據與未有電場或磁場是不相同的。

天平稱量得到的數據是質量，由于對物體進行了屏蔽，稱量過程對天平是沒有干擾。稱量結果數據是有效的。由此，對同一物體來說，除了常規質量，還存在電磁質量。

折疊編輯本段實驗方法

直線電流為例，運動電荷產生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側，當把小磁針N簡化成一個環形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉的電子，使其順時針旋轉，其宏觀表現為小磁針N的北極垂直紙面向外。

然電流產生的波動可以影響小磁針的偏轉，說明該波動具有客觀實在性;兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。

直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內，I1、I2同向并在同一個平面內，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區域A內毗鄰運動的能量大于區域C內毗鄰運動的能量。當直線電流I2波動傳播時，在區域A內受到的阻力就要小于在區域C內受到的阻力。這樣電流I2波動時在區域A內的傳播速度vA就要大于在區域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據"光速不變原理"，這是不穩定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現為同向直線電流相吸。

電荷運動可以產生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉產生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現象。

可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產生的波動，可以得到所謂的"磁場";分析兩個波動的相互影響，可以解釋"同向直線電流相吸"等電磁現象。