1、介質損耗角δ

在交變電場作用下，電介質內流過的電流相量和電壓相量之間的夾角(功率因數角Φ)的余角(δ)。簡稱介損角

2、介質損耗正切值tgδ

又稱介質損耗因數，是指介質損耗角正切值，簡稱介損角正切。介質損耗因數的定義如下

這正是損失角δ=(90°-Φ)的正切值。因此現在的數字化儀器從本質上講，是通過測量δ或者Φ得到介損因數。

損耗角正切：

復介電常數

1）復介電常數的含義

電極化的基本過程有三：

①原子核外電子云的畸變極化；

②分子中正、負離子的（相對）位移極化；

③分子固有電矩的轉向極化。

在外界電場作用下，介質的介電常數 ε是綜合地反映這三種微觀過程的宏觀物理量；它是頻率 ω的函數ε(ω)。

低頻極化

只當頻率為零或頻率很低（例如1千赫）時,三種微觀過程都參與作用，這時的介電常數ε(0)對于一定的電介質而言是個常數，通稱為介電常數，這也就是靜電介電常數εs或低頻介電常數。

中頻極化

隨著頻率的增加，分子固有電矩的轉向極化逐漸落后于外場的變化，這時，介電常數取復數形式ε(ω)＝ε′(ω)-jε″(ω)，其中虛部ε″(ω)代表介質損耗；它是由于電極化過程追隨不上外場的變化而引起的。

實部隨著·頻率的增加而顯著下降，虛部出現峰值。

高頻極化

頻率再增加，實部ε′(ω)降至新值，虛部ε″(ω)變為零，這表示分子固有電矩的轉向極化已不能響應了。

當頻率進入到紅外區，分子中正、負離子電矩的振動頻率與外場發生共振時，實部ε′(ω)先突然增加，隨即陡然下降,ε″(ω)又出現峰值；

過此以后，正、負離子的位移極化亦不起作用了。

2）漏導復介電常數：

復介電常數:

損耗角正切

ε’和ε"是依賴于頻率的量

介質的損耗由復介電常數的虛部???引起，通常電容電流由實部??引起，相當于實際測得介電常數。

2）極化損耗的復介電常數

交變電場作用下的P(t)為：

A.極化損耗復介電常數

B.極化損耗復介電常數含義：

D.復介電常數的德拜表達式

其中： ?(0) -----低或靜態的相對介電常數

?? ------ ???時的相對介電常數

4、介質損耗功率

1）直流電壓下 PW=IU=GU2 G為介質的電導,單位為西門子(S)。

定義單位體積的介質損耗為介質損耗功率p，

V為介質體積，σ為純自由電荷產生的電導率(S/m)。

在一定的直流電場下，介質損耗率取決于材料的電導率

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